本文作者楚秋慧、郭超、颜冬林、舒强、史仪、温静、林宏奂、王建军，来自中国工程物理研究院激光聚变研究中心，仅供行业交流学习之用，感谢分享！

光纤激光器具有效率高、体积小、光束质量好、工作稳定可靠和环境适应性强等突出优点，在工业加工、医疗、国防等领域具有广阔的应用前景，是激光研究的重要方向之一[1-5]。随着双包层大模场光纤的产生、半导体泵浦性能的提升和光纤集成技术的快速发展，光纤激光器的输出功率得到了迅速提升[6]。目前，美国IPG光纤激光器单纤输出功率最高可达20kW[7]，而国内国防科技大学、清华大学、中国工程物理研究院也相继研制出10kW级的光纤激光器[8-9]。但是单纤输出功率的进一步提升受到非线性效应、热效应和光纤损伤等方面影响，并且其输出功率存在理论上的阈值[10-12]，因此光纤激光单纤输出功率很难进一步实现量级上的提升。目前，光纤激光器输出功率进一步提升的有效方案是光束合成，主要包括相干合成[13]和光谱合成[14]。而光束合成对激光子束提出了要求，一般要求合成激光子束具有窄线宽和高功率高光束质量特性[15-17]。这种高功率窄线宽激光器在引力探测、非线性频率转换等基础科研和国防工业领域中也有着极其重要的应用前景。1高功率窄线宽光纤激光器的研究现状根据激光器结构的不同，本文从自由空间结构光纤激光器和全光纤结构光纤激光器两个方面介绍常用波段高功率窄线宽光纤激光器的研究现状，同时介绍短波长窄线宽光纤激光器研究现状。1.1自由空间结构光纤激光器自由空间结构光纤激光器对激光器器件要求低，可兼容多种光纤结构，提高光纤激光器的输出能力。对于窄线宽光纤激光器，目前主要的技术路线是对单频激光器进行相位调制展宽光谱来抑制光纤中的非线性效应，该种子源在光纤放大级中放大，从而实现高功率激光输出。

年，美国Fibertek公司的DorukEngin等报道了线宽为MHz，输出功率达到1kW的光纤激光器，实验装置如图1所示。采用双通道正弦信号调制单频种子光，将线宽展宽为MHz，再经过三级放大实现1kW激光输出。主放大级采用35/的增益光纤以降低纤芯中的功率密度，抑制SBS效应，输出激光的光束质量为M2＜1.4[18]。

年，耶拿大学在放大级中采用低数值孔径的光纤来抑制模式不稳定（MI）效应，实现了单模3kW激光输出，光谱线宽为0.17nm。种子源采用单频激光器相位调制源，放大级采用自制的新型光纤，数值孔径为0.04，光纤纤芯直径为24.5μm，内包层直径为μm，有效模场面积为μm2，放大级输出效率为90%，在放大过程中，没有发生MI效应。在3kW输出功率下，放大自发辐射（ASE）效应抑制比为70dB[19]。年，他们又继续采用自制的低数值孔径光纤进行窄线宽激光器实验，放大级结构如图2所示。当放大级采用低数值孔径的30/增益光纤时，输出功率达到了2.8kW，光谱线宽为0.18nm，MI效应抑制了输出功率的进一步提升。当放大级采用23/增益光纤时，单模激光的输出功率达到了3.5kW，光谱线宽为0.18nm，功率的进一步提升主要受限于SBS效应，这是目前已报道的单模窄线宽光纤激光器的最高输出功率[20]。但是由于匹配新型光纤的全光纤化器件的缺乏，该系统仍采用空间耦合结构。

年，美国MIT林肯实验室采用金属包层的增益光纤搭建了双向泵浦放大器，放大级实验装置如图3所示。金属包层光纤能改变光纤中的热负载，增加高阶模式的弯曲损耗，从而抑制MI效应。种子光采用调制频率为12.5GHz的伪随机码（PRBS）信号调制单频激光器，经放大级放大后激光输出功率为3.1kW，光谱线宽为12GHz，光光效率为90%，激光光束质量接近衍射极限

。该系统也采用空间耦合方式，集成度较低[21]。

1.2全光纤结构光纤激光器相比于自由空间结构光纤激光器，全光纤结构光纤激光器具有集成度高、稳定性好、工程化应用难度低等优点，使得基于全光纤结构的窄线宽光纤激光器得到迅速发展。由于相干合成一般要求激光子束光谱线宽小于10GHz，而光谱合成要求激光器的光谱线宽不大于GHz，因此，对于全光纤化的窄线宽光纤激光器，本文从两种线宽要求来分别介绍目前的研究进展。（1）线宽＜10GHz光纤激光器年，国防科技大学采用白噪声信号对单频激光器进行相位调制，使其光谱展宽约为0.3GHz，该种子源输出功率为10mW，之后该种子源经过四级放大器进行放大，最终获得了功率为W的窄线宽激光输出，光谱线宽小于0.3GHz[22]。年，国防科技大学采用nm的半导体激光器泵浦基于25/保偏光纤的放大系统，对窄线宽种子源进行放大，实验装置如图4所示。种子源采用正弦信号对单频激光器进行相位调制，使光谱展宽为约5GHz，经放大后将线偏激光的输出功率提升到了W，光束质量为M2＝1.3，光谱线宽保持约为5GHz，偏振消光比为～14dB。理论研究结果表明5GHz线宽的种子源SBS阈值为1.2kW，输出功率的进一步提升主要受限于MI效应[23]。

年，中国电子科技集团有限公司第11研究所利用正弦调制方式将单频激光器的光谱线宽展宽为2.9GHz，采用三级放大结构进行放大，实验装置如图5所示。采用nm的半导体激光器泵浦基于25/光纤的主放大系统进行放大，激光器最终输出功率达到了W，光谱线宽保持为2.9GHz，光束质量为

1.43，在最高输出功率下没有发生明显的非线性效应和MI效应，功率的进一步提升主要受限于泵浦功率[24]。

年，美国空军实验室的IyadDajani采用25/光纤作为主放光纤，基于主振荡功率放大（MOPA）结构，搭建了四级放大的窄线宽光纤激光器，实验系统如图6所示。该激光器使用调制频率为2GHz的PRBS信号作为相位调制源，通过优化实验参数来抑制SBS效应，最终获得了1kW窄线宽激光输出，光束质量为M2＝1.1，光谱线宽为2GHz[25]。另外，使用调制频率为3GHz的PRBS信号作为相位调制源，在光谱线宽为3GHz时实现了1.17kW近衍射极限输出，功率的进一步提升主要受限于SBS效应[26]。

年，美国空军实验室的NaderA.Naderi等进一步采用双波长种子注入和相位调制的方式实现了1kW激光输出，线宽为2.3GHz，实验装置如图7所示。采用宽带nm和窄带nm的种子源同时注入，主放大级采用25/增益光纤进行放大。种子源利用PRBS信号进行相位调制，通过双波长激光器的增益竞争效应和相位调制展宽光谱来同时抑制SBS效应。在实验中，通过优化两种波长种子源的功率配比和相位调制参数，最终在nm波段实现了1kW激光输出，输出激光光束的质量因子M2介于1.1～1.2之间，光谱线宽为2.3GHz[27]。

韩国先进光学研究中心使用20/保偏光纤搭建了全保偏光纤激光系统，实验装置如图8所示[28]。该系统采用调制频率为6.6GHz的PRBS信号调制单频激光器，经放大后输出功率达到W，输出效率为85.2%，激光光谱线宽＜7GHz，偏振消光比为13dB，功率的进一步提升主要受限于SBS效应。另外他们还理论预测了在10GHz线宽下可实现2.5kW激光输出。年，中国科学院上海光学精密机械研究所采用PRBS产生器产生调制频率为6.5GHz，调制格式为9的PRBS相位调制信号，之后经过2.2GHz的低频滤波器进行滤波后分别调制DBR和DFB单频种子源，使种子源光谱展宽为2.2GHz。DBR和DFB种子源通过四级放大系统进行放大，实验装置如图9所示。采用DBR和DFB种子源的激光器最终输出功率分别达到1.2kW和1.27kW，光谱中心波长分别为nm和nm，光谱线宽为2.2GHz，光束质量为M2＜1.2，在最高输出功率下，产生较为明显的SBS效应，功率的进一步提升主要受限于SBS效应[29]。

近年来，光谱线宽小于10GHz的窄线宽光纤激光器主要研究成果总结如表1所示。激光光谱线宽小于10GHz时，输出功率基本被限制在1kW量级，主要的限制因素为SBS和MI效应。

（2）线宽＜GHz光纤激光器对于线宽在10～GHz范围的光纤激光器，主要的技术方案包括基于少纵模光纤振荡器功率放大结构和相位调制单频激光器功率放大结构两种方案。两种方案的主要区别在于采用的种子源不同，基本结构均为MOPA结构。基于直接振荡器的窄线宽光纤激光器结构相对简单，但是在放大过程中光谱线宽会不断展宽，在较高输出功率下，光谱线宽很难控制在很窄的范围内，而相位调制多级放大的窄线宽光纤激光器在放大过程中光谱线宽几乎不展宽，有利于光谱线宽的精确控制，但是结构相对较为复杂。因此，对于线宽要求较低的系统，可选择采用基于直接振荡器的窄线宽光纤激光方案，对于线宽要求较为严格的系统，多采用相位调制多级放大结构。年，中国工程物理研究院激光聚变研究中心将少纵模振荡器作为种子源，经光纤放大器放大后输出功率达到了2.9kW，光谱线宽为0.31nm，输出激光为多模激光，实验装置如图10所示。在放大过程中，激光的光谱线宽不断展宽，经理论计算表明，放大器中的光谱展宽与种子源中的纵模数量成线性关系，因此可以通过控制种子源中的纵模数量来减弱放大过程中的光谱展宽。文中实验对比了将两种不同线宽的种子源注入到放大器中，放大级输出线宽随功率的变化情况，实验结果与理论分析一致[30]。

年，清华大学精密仪器系采用窄线宽光纤布拉格光栅搭建了少纵模光纤振荡器，经过放大级放大后实现了2.19kW激光输出，输出效率为78.3%，实验装置如图11所示。振荡级采用20/增益光纤，高反光栅和低反光栅的线宽分别为1nm和0.03nm，振荡级的光谱线宽为36.6pm。采用nm半导体激光器反向泵浦基于25/增益光纤的主放大系统进行功率放大，在W输出功率下光谱线宽展宽为86.5pm，光束质量为M2＝1.46，在实验中没有观察到SBS和MI效应产生[31]。

年，韩国国防发展局地面技术研究所报道了2.05kW窄线宽光纤激光器，实验装置如图12所示。与清华大学精密仪器系2.19kW窄线宽光纤激光器的技术方案类似，他们采用光谱线宽为0.08nm的光纤光栅产生窄线宽振荡器，放大级泵浦源为波长锁定的nm半导体激光器，泵浦方式为正向泵浦，增益光纤为20/掺镱光纤，经放大后输出功率达到2.05kW，光谱线宽展宽为0.24nm，输出激光的光束质量为M2＝1.28。在最高输出功率下，没有发生SBS效应和MI效应，但是随着输出功率的提升，光谱展宽非常明显，在更高输出功率下，光谱线宽将会是限制其应用的主要因素[32]。

年，中国工程物理研究院应用电子学研究所基于一对窄线宽保偏光栅和10/保偏增益光纤构成振荡腔，以此作为种子源，经过放大后实现了3kW级窄线宽保偏光纤激光输出，实验装置如图13所示。实验中，通过减短振荡腔中的光纤长度以减小纵模数量，从而控制光谱展宽，当输出功率为3.08kW时，光谱线宽为0.20nm，光束质量为M2＝1.4，偏振消光比（PER）为94%[33]。这是已报道的窄线宽全保偏光纤激光器的最高输出功率，功率的进一步提升受限于SRS效应。

对于相位调制单频激光器功率放大的方案，目前的研究更为广泛。美国IPG公司于年报道了1.5kW保偏窄线宽激光器和2kW非保偏窄线宽激光器，输出光谱线宽分别为15GHz和20GHz，光束质量因子M2＜1.1[34]。年，他们又进一步将保偏光纤激光器的输出功率提升至2kW，非保偏光纤激光器的输出功率提升至2.5kW，实验方案如图14所示，在最高输出功率下，光谱线宽均为30GHz，光束质量因子M2＜1.1[35]。年，美国nLight公司将手性耦合纤芯光纤（CCC光纤）应用到窄线宽光纤激光系统中，以抑制光纤激光器中的MI效应，实验装置如图15所示，单频激光器经相位调制后进行放大，最终实现了20GHz线宽2.4kW激光输出，在2.2kW输出功率下达到MI阈值，进一步功率提升受限于MI效应[36]。

国内，年，国防科技大学报道了线性偏振窄线宽光纤激光器，实验装置如图16所示。种子源采用正弦信号对单频激光器进行相位调制，通过增加正弦调制的级数可以增加光谱线宽，当光谱线宽为6，18.5和45GHz时，经过三级保偏放大级放大后，激光输出功率分别达到，和W，在W输出功率下，光束质量为M2＝1.19，M2＝1.27，功率的进一步提升受限于MI效应[37]。

年，国防科技大学通过采用柱状盘绕的方式抑制MI效应，将窄线宽保偏光纤激光器的输出功率提升至2.43kW，实验装置如图17所示。在最高输出功率下，没有发生SBS和MI效应，光谱线宽为0.nm，偏振消光比为18.3dB，功率的进一步提升主要受限于泵浦功率[38]。年，中国科学院上海光学精密机械研究所报道了1.75kW窄线宽光纤激光器，激光光束质量为M2＝1.77，光谱线宽20GHz[39]。年，进一步采用ASE种子源，通过三级放大的激光系统，如图18所示，实现了2.7kW激光输出，光束质量为M2＜1.2，光谱线宽为50GHz，在最高输出功率下，没有发生SBS效应和MI效应，进一步功率提升受限于泵浦功率[40]。

年，中国工程物理研究院应用电子学研究所采用白噪声相位调制方式将单频激光器的光谱线宽展宽为0.18nm，之后经过三级放大，实现了3.5kW窄线宽光纤激光输出，实验装置如图19所示。输出功率为3.5kW时，激光光谱线宽为0.18nm，没有发生SBS效应，但是当激光输出功率高于3.17kW时，发生MI效应。当输出功率为3.5kW时，激光光束质量为

，为多模激光。因此，对于该系统，限制其输出功率进一步提升的主要因素是MI效应[41]。

年，中国工程物理研究院应用电子学研究所又进一步研究了保偏窄线宽光纤激光器，实验装置如图20所示。种子源采用白噪声信号相位调制方式展宽单频激光器光谱，之后通过多级放大器进行功率放大。实验中对比了不同光谱线宽下的SBS阈值，当光谱线宽为13GHz时，实现了1.5kW线偏振激光输出。随着激光输出功率的增加，输出激光没有发生明显的模式劣化现象，即没有达到MI阈值，功率的进一步提升受限于SBS效应[42]。当光谱线宽为32GHz时，实现了2.62kW线偏激光输出，光束质量为M2＜1.3，偏振消光比为96.3%，功率的进一步提升受限于MI效应[43]。

表2给出了10～GHz线宽光纤激光器的主要研究成果。总结来看，线宽在GHz以内的光纤激光器目前最高输出功率为3.5kW，但是其光束质量较差，为多模激光输出。输出功率的进一步提升主要受限于SBS效应和MI效应。

1.3短波长窄线宽光纤激光器对于光谱合成技术，增加合成激光子束的数量是提高合成功率的重要途径之一，拓展光纤激光器的光谱范围有助于增加光谱合成的激光子束数量，提升光谱合成功率[44-45]。目前常用的光谱合成范围为～nm，进一步拓展窄线宽光纤激光器的波长范围至nm波段对光谱合成技术具有重要意义，因此，很多研究机构对短波长（波长小于nm）窄线宽光纤激光器进行了研究。本论文主要对nm光纤激光器进行研究，将光谱合成激光子束的波长范围扩展至nm。不同波长光纤激光器的输出特性主要受增益光纤吸收谱和发射谱的影响，对于短波长光纤激光器，相比于光纤激光器的传统波段（～nm），增益光纤的吸收截面较大，产生的短波长激光很容易在增益光纤中被重吸收产生更长波长的激光输出，即产生ASE，使其输出功率受限。年，耶拿大学的O.Schmidt等采用窄线宽ASE源作为种子光进行放大，种子源结构如图21所示。采用两个光栅将种子线宽控制在12pm，种子输出功率为mW，中心波长为nm。种子源经过两级放大，第一级采用40/的光子晶体光纤，第二级为42/的光子晶体光纤，最终输出功率为W，光束质量为M2＝1.34[46]。

年，美国空军实验室的NaderA.Naderi等使用PRBS信号调制nm的单频激光器作为种子源，种子源光谱线宽为3.5GHz，之后经放大级进行放大，实验装置如图22所示。该系统将nm波段的激光输出功率提升至W，光谱线宽为11pm，放大级输出效率为80%，ASE抑制比达40dB，光束质量为M2＝1.1～1.2。实验中通过控制增益光纤长度来抑制SBS和ASE效应[47-48]。

年，美国Nufern公司的YeHuang等在～1nm的波长范围内，实现了kw级的激光输出[49]。实验中主要对nm和1nm的激光器进行了研究，并将结果与nm的激光器对比，发现相比于传统波段光纤激光器，短波长和长波长光纤激光器的ASE效应都会明显增强。最终经过对ASE效应的抑制，在nm波段实现了W单模激光输出，光光效率为75%。年，美国IPG公司的RomanYagodkin等对单频激光器进行相位调制作为种子源，经放大后得到＞1.5kW激光输出，激光中心波长范围为～nm，光谱线宽＜15GHz[50]，不同波长下的输出光谱图如图23所示。从光谱图中可以看出，相对于nm附近的激光，短波长激光光谱的ASE抑制比低约15dB。年，美国IPG公司又对nm的单频激光器进行相位调制，使光谱展宽为20GHz，经过三级预放大级后输出功率达到15～20W，最后经主放大级放大后得到2.2kW短波长激光输出，是目前nm波段光纤激光器的最高输出功率[50]。综上所述，由于ASE效应的影响，短波长窄线宽光纤激光器的最高输出功率仅为2.2kW，相比于典型波长nm附近的窄线宽光纤激光器，还有很大的发展空间。2高功率窄线宽光纤激光器的限制因素目前，高功率窄线宽光纤激光器的主要限制因素为SBS效应和MI效应。当光纤激光器的输出功率达到kW级以上时，由于光纤纤芯中功率密度很高，产生SBS效应，它是限制窄线宽光纤激光输出功率提升的重要因素[51]。相比于SBS效应，MI效应发现较晚，直到年才被德国耶拿大学的研究者发现[52]，之后迅速引起了各个研究机构的广泛

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